一天一点基础（续1）

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这是395楼RL电路的波形。红色的为电源电压波形，蓝色的为回路电流波形。
大家可以和纯电阻时的电流波形对比一下，它们是不同的。

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这是个比较示意图
绿色的为RL电路的电流波形，青色的为纯电阻时的电流波形。
大家可以发现，RL电路中的电流明显的出现了“过渡过程”。它的波形与纯电阻时相比出现了“滞后和拖尾”。

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这是RL电路电流上升段的过渡过程（标尺1和标尺2之间）
大家可以看到，电流i(t)是按照指数规律由零增大到稳态值25mA（等于电源电压5V除以回路电阻200欧姆）。
上升段时间的长短取决于RL电路的时间常数L/R（单位是秒）。大约经过3~5倍的L/R（时间常数）回路电流i(t)达到稳态值。

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同样，在电源电压不作用后（标尺1处，电压跃变到零）回路电流也不能立即下降到零，而是由稳态值按照指数规律下降到零（标尺2处）。这个过渡过程的时间长短也是决定于RL电路的时间常数L/R。

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为什么RL电路中的电流会出现过渡过程呢？
其实这就是“电感器存储磁场能量”的表现。

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886，再见

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OK，大家中午好
利用中午的时间，我们继续向前进

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我们接以上的话题继续
大家知道，电感器在稳态时（电感器中的电流不随时间变化）可以等效为短路，这个时候它的电压等于零（因为理想的电感器内阻等于零，电流通过时产生的电压降等于零）。因此，电路进入稳态后决定回路电流大小的是回路中的电阻R1。稳态回路电流i(t)=稳态电源电压/回路电阻=5/200=25mA。

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大家请看上面的这个电路
这个电路和我们以上分析的电路是一样的。不同之处在于我们把电路中的变量都标示出来了。
在这里把这几个变量介绍一下。
电源电压V1：如上所述它是一个理想的脉冲电压源。
回路电流i(t)：这个不难理解。需要指出的是i(t)始终是一个“单向电流”，也就是说i(t)的方向始终是正的。由于我们假设的电路是“集总参数（或集中参数）”的，所以在某个瞬时电路中各处的电流是相等的，不会随电路的长度（或距离、或线度）的变化而变化。这也是集总参数电路的一个基本特点。
uR1：电阻器R1两端的电压。
uL1：电感器L1两端的电压。

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为了照顾新手朋友们，我们要尽量讲的细一些，通俗一些
至少大家要明确：你要分析什么，然后才是怎样分析。
要分析什么？就是要明确要分析的对象。比方说电压、电流或功率等。
怎样分析？分析一个具体问题的方法不止一种，应根据实际的情况而定。

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由基尔霍夫电压定律（KVL）我们得：V1+uR1+uL1=0 或者 V1-uR1-uL1=0 （+号省略了）。即V1=uR1+uL1
由于此电路只有一条回路，因此电流变量只有一个，即i(t)。因此基尔霍夫电流定律（KIL）即“节点电流定律”没有用到。

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对于“集总参数电路”有两个基本的约束（KVL和KCL）：“任意回路的电压之和恒等于零”、“任意节点的电流之和恒等于零”
通俗的讲呢就是：“回路的电位升等于电位降”、“流入节点的电流等于流出节点的电流”

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如图所示，我们首先来看一下电源电压和电源电流（供电电流）的情况
大的虚线框的意思是“对于电源来说任意网络都是它的负载”。

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我们之所以要首先分析电源电压和电源电流，目的是要清楚电源的“输出功率”
大家知道的：功率=电压乘以电流
功率的物理意义是“单位时间内交换（或转化）的能量多少”。功率的单位是：焦耳/秒（J/S）。即1J/S=1W（瓦特）

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这就是电源电压（红色）和电源电流（蓝色）的波形了。
大家能看出什么问题吗？

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这是一个周期内的电源电压和电源电流的波形
大家能看出啥问题吗？
哈哈，没错，电源的输出功率（等于电源电压乘以电源电流）在某个区间等于零而电流却不等于零。

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大家请看，标尺1处电源电压跃变到零，而电源电流却是按照指数规律下降到零的（标尺2处）。
也就是说，在标尺1和标尺2之间的时间段（区间）电源的输出功率是等于零的（因为该段时间电源电压等于零），而电源电流不等于零。
这是为什么呢

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欲知详情如何，且听下回分解
不好意思，昨天一不小心被一条小小的狗给咬了一下，嘿嘿

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大家中午好
只要我有时间我就会上来和大家扯一扯
共同学习，一起进步吗，哈哈
今天让人笑话俺了，因为俺的裤子上有一个10公分长的口子，俺还不知道（幸好不是在屁股上）
庆幸俺还有裤子穿

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我们接上面的话题
RL电路的过渡过程源于电感器的储能。我们上面分析了电源的功率问题，在电源电压等于零的某段期间，回路电流不等于零，而是由稳态值（25mA）按照指数规律下降到零。